Uniaxiale Beiträge im Leitungsband  

 

Die uniaxialen Komponenten des Verzerrungstensors bewirken eine teilweise Aufhebung der Energieentartung der indirekten LB Minima. Für Grenzflächen mit (001) Orientierung sind die Verschiebungen der Einzelminima des X Tals in bezug zur mittleren Verschiebung des X Minimums

$$\begin{eqnarray} \Delta E_{\mathrm{c}}^{001} & = & -\frac{2}{3}\,B_{\mathrm{c}}... ...00} =\frac{1}{3}\,B_{\mathrm{c}}^{X}\,(e_{xx}-e_{zz})\,.\nonumber \end{eqnarray}$$ (5.16)

Die L Täler sind aufgrund ihrer Symmetrie von dieser uniaxialen Verspannung nicht betroffen. Das bedeutet

$$\Delta E_{\mathrm{c}}^{111} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{\bar{1... ...athrm{c}}^{1\bar{1}1} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{11\bar{1}} = 0.$$ (5.17)

Für Grenzflächen mit (111) Orientierung ist die Situation umgekehrt: Die X Täler bleiben aus Symmetriegründen entartet,

$$\Delta E_{\mathrm{c}}^{001} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{010} = \Delta E_{\mathrm{c}}^{100} = 0,$$ (5.18)

die L Täler hingegen werden aufgetrennt,

$$\begin{eqnarray} \Delta E_{\mathrm{c}}^{111} & = & 2\,B_{\mathrm{c}}^{L}\,e_{xy... ...\bar{1}} = -{2 \over 3}\, B_{\mathrm{c}}^{L}\,e_{xy}\,. \nonumber \end{eqnarray}$$ (5.19)

Die uniaxialen Deformationspotentiale $B_{\mathrm{c}}^{i}$ in der Beschreibung von Herring and Vogt sind $\Xi_{\mathrm{u}}^{i}$ und ${\cal E}_1^{i}$ nach Brooks.